Représentation log-log de la section efficace de diffusion en fonction de la longueur d'onde pour des particules sphériques d'un rayon
![r \approx 1\,\mathrm{\mu m}](../../pages_flux-et-spectre/equations_trans-rad/equation20.png)
. Aux grandes longueurs d'onde,
![r \ll \lambda](../../pages_flux-et-spectre/equations_trans-rad/equation21.png)
et on se trouve dans le régime
Rayleigh (
![\sigma_{\mathrm{ext}} \propto \lambda^{-4}](../../pages_flux-et-spectre/equations_trans-rad/equation22.png)
, apparaissant comme une asymptote de pente -4). Pour
![r \sim \lambda](../../pages_flux-et-spectre/equations_trans-rad/equation23.png)
et
![r > \lambda](../../pages_flux-et-spectre/equations_trans-rad/equation24.png)
, on se trouve dans le régime de
Mie, où la section efficace est presque indépendante de
![\lambda](../../pages_flux-et-spectre/equations_trans-rad/equation25.png)
et voisine de la section géométrique des particules.